Лако-красочные материалы — производство

Невзирая на то, что барьерный слой плотный и очень узкий, обычно 10-50 нм, но все таки он возможно недостаточно тонок для того, чтоб позволить квантовомеханическое туннелирование электронов. Потому ионная проводимость – это главное средство электропроводимости.

Все же, плёнка будет довольно тонка для того, чтоб подвергаться воздействию поля высочайшей напряжённости, более, чем 108 В/м. Перемещение ионов в сильном электронном поле приемущественно разъясняется движением заряженных точечных изъянов через дискретные потенциальные барьеры, которое активизируется увеличением температуры.  Ионный ток и поле связаны так именуемым уравнением электропроводности сильного поля:

J=AeBE

Где J – это плотность потока ионных частиц в плёнке, Е – это напряжённость поля поперёк плёнки, а А и е — это неизменные, зависящие от температуры.  Разные создатели представляют это уравнение в различных формах зависимо от различных механистических догадок. Эту работу пересмотрел Дигнам.  Палиброда  предложил вариант уравнения электропроводности сильного поля для описания соотношения ток-напряжение при статическом пористом анодировании, которое включает  предельное значение напряжения, может быть связанное с напряжением пробоя плёнки. Теории, предложенные для разъяснения ионной проводимости, можно систематизировать зависимо от основной цели: внутреннее управление, регулирование уровня раздела либо регулирование уровня внутреннего раздела. Верфи представил, что уровень предельного скачка – это уровень, на котором ионы перебегают из 1-го междоузлия в другое. В то же время другие создатели подразумевают, что в сильном поле происходит образование изъянов по Френкелю (пары междоузельных катионов и катионные пустые участки) из-за вытягивания ионов металлов в междоузлия.  Позже Дигнам разработал теорию для внутреннего управления на базе диэлектрической мозаической модели анодной плёнки.

Мотт и Кабрера считали, что уровень, определяющий барьер, связан с инжекцией изъянов в оксид. Потом эти модели стали включать эффекты пространственного заряда, вызванные перемещающимися ионами, и таким макаром, барьеры на разделе металл-оксид и в самом оксиде участвовали в управлении ионным током.

Мотт и Кабрера считали, что барьер, определяющий скорость процесса, связан с инжекцией изъянов в оксид. Потом эти модели стали включать эффекты пространственного заряда, вызванные перемещающимися ионами, и таким макаром, барьеры на разделе металл-оксид и в самом оксиде участвовали в управлении ионным током. В качестве грубого приближения, приведённое выше уравнение электропроводности сильного поля и его производные могут являться подходящим теоретическим описанием сотворения барьерных плёнок способом анодного окисления. Все же, в этом случае не был правильно изучен целый ряд причин. Передвигаться могут как катионы, так и анионы, существует некая нелинейность в отношении логарифма J к полю, анодные плёнки являются быстрее бесформенными, чем кристаллическими потому эти понятия, которым относятся и междоузлия, трудны для осознания, и в общем токе может находиться электрический компонент.